其实就是波里面的动量，通过简单的计算和对比就能看出来。
首先光学里面单色平面波场方程是：
这个结论先记着。然后回到一般的场方程中进行讨论，一般来说，经典场可以写成：
指数上的相位 叫程函，是依赖于时空坐标的，但是如果仅仅考虑一个很小的时空间隔，就可以对相位做级数展开，我们展开到最低阶：
把这个结果和平面波做个对比，就能得到：
也可以写成四维形式：
利用四维矢量 和一些平面波的结论（主要就是 和 的关系），或者直接看无质量场的场方程，都能把几何光学基本方程，也就是程函方程写出来：
或者更熟悉的形式是
这是个很典型的运动方程，是一个一阶导数的二次方程，一般运动方程都长这样。
再回忆一下经典力学的哈密顿-雅可比方程：
所以光学里面，程函或者说相位 起到的就是作用量的效果；类比一下，波矢 就是广义动量， 就是能量或者说哈密顿量。
这个类比放到哈密顿力学里面更清楚，我们把哈密顿方程写出来：
然后把光学里对应的量写上去：
我们放到最简单的光学情景下去看，也就是平面单色光在真空中运动，这时有 ，带进上面式子就得到：
也就是得到了真空中光是直线的结论。
总之，波矢和粒子动量是非常类似的，这两者在量子力学里面就完全变成一回事了。这个在朗道那本场论里面有很细致的论述，可以去参考。
